在自动驾驶环境感知技术的演进过程中，激光雷达始终处于核心位置。作为能够提供高精度三维空间信息的关键传感器，激光雷达的技术路径也正从传统脉冲式飞行时间（ToF）向调频连续波（FMCW）相干探测跨越。 虽

对发生在飞秒和阿秒时间尺度上的超快物理过程的研究，需要能够提供具有高峰值功率和精确可控电场的超短脉冲的激光源。对于需要精确控制生成光场的应用，载波包络相位（CEP）需要保持稳定。目前已经有多种技术可以

孤立阿秒脉冲(IAP)的产生依赖于高次谐波产生(HHG)过程，光子截止能量随驱动激光波长呈二次增长。少周期红外激光源驱输出的IAP能量通常被限制在皮焦耳范围内，增大驱动激光能量可以有效提升IAP能量。光参量放大（OPA）技术是产生宽光谱高能量少周期红外脉冲的常用方法

啁啾脉冲放大（CPA）技术对于产生高能量飞秒脉冲至关重要。在光纤 CPA系统中，主放大器之前通常包括低能量（< 2 nJ）高重频（50-80 MHz）种子脉冲振荡器、脉冲选单器、脉冲展宽器、多级预放大装置

低功率 MOPA 激光器主要应用为打标、深雕等，相比传统应用工艺具备加工精度高、效率高等优势，相比较常规激光器，MOPA 打标机的突出特点为脉宽可调，频率范围大。各种参数组合多，可加工多种材质，且应用效果多样

高能量、窄脉宽、高峰值功率的超快激光在激光等离子体加速器、阿秒科学、THz和X射线光源等领域中有广泛应用。为了产生宽度小于 100 fs、甚至短到少光学周期量级的飞秒脉冲，往往需要采用脉冲压缩技术，其主要可分为光谱展宽和色散补偿两部分

长波红外光指的是8到15 μm波段的红外光，应用领域包括超快分子光谱学、强场光物质物理学等。这一波段的脉冲主要通过二氧化碳激光器和固体介质中的频率转换产生，二氧化碳激光器的参数优秀，但体

超短波长的相干光源对于原子和分子系统、先进纳米材料、等离子体和生物成像系统的研究至关重要。该波段产生的技术之一是高次谐波产生过程，它涉及到从飞秒激光器或光参量放大器到极紫外(EUV)或软X射线频率的紫外-可见-红外脉冲的波长转换

这一脉冲的持续时间极短，在仅仅4.4万亿分之一秒（阿秒）的时间里，它就产生了近1太瓦的能量——比一座核电站年平均发电量高出1000倍。

高脉冲能量的少光学周期脉冲（＜50 fs）在太赫兹产生、激光等离子体加速和激光等离子体X射线源等领域有着重要的作用。近年来，掺镱薄片放大器已被证明脉冲能量可达0．5 J以上，平均功率可超过2 kW。但受限于增益带宽，此类激光系统无法通过光栅对等通常压缩器件直接压缩到50 fs以下

高脉冲能量的少光学周期脉冲（<50 fs）在太赫兹产生、激光等离子体加速和激光等离子体X射线源等领域有着重要的作用。近年来，掺镱薄片放大器已被证明脉冲能量可达0.5 J以上，平均功率可超过2 kW

RIKEN的两位物理学家已经实现了峰值功率为6太瓦（6万亿瓦）的极短激光脉冲——大致相当于6000座核电站产生的功率。

掺铥石英光纤的荧光光谱范围是1．6－2．2 ＆mu；m［1］，该波段在长波通信、医学手术和三光子显微成像等领域倍受关注。掺铥光纤激光器（Tm－doped fiber lasers，TDFLs）的短波段

近日，华南理工大学的研究人员在制造超宽带白光激光源方面取得了显著进展，其波长范围从紫外线到远红外线。该类型激光器被广泛应用于各种领域，包括广泛成像、毫微化学、电信、激光光谱学、传感和超快科学领域

众所周知，超短脉冲的时空整形，对于诸如千兆赫兹区域内对激光烧蚀和先进的超快摄影进行时空控制等各种技术来说至关重要。然而，要将脉冲拉伸到亚纳秒间隔以及独立控制每个脉冲空间轮廓的难度无疑是极大的，相应的也限制了其发展